他是抄这两个东西

【 在 djh89 的大作中提到: 】
: 对啊，潘院士说这个是高斯分布，
: 而且ppt作图真的是按高斯分布来做的，
: 完全没有次级条纹的意思。
: ...................


费曼物理学讲义第三卷中译本，p23
以及


量子力学与路径积分，中译本，p52

当然问题一是他把电子和光子混淆了

问题二是他大概率没自己重复过费曼那个书上的计算
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FROM 180.164.5.*

费曼使用了高斯型的半透明缝，得到的是高斯型结果。
对于一般情况来说，需要根据具体实验仪器结构来算，特别需要考虑缝是实际物质的还是电磁吸引的。
不过，无论哪种问题都和忽略波动性没关系，纯粹是因为他只找到了这个的解析结果。
《量子力学与路径积分》里面他给了计算过程，确实只有加高斯型滤镜才能积分出来。
当然用数值方法算是可以给出结果的，上次让学生做的本科毕业就是算这个，但话说回来
没找到干涉设备细节的时候给个理论形式算也不太有意义。

说一千到一万，潘老板肯定是混淆了电子和光子。

【 在 armeria 的大作中提到: 】
: 费曼这里说电子的单缝衍射条纹是高斯型其实也是不严谨的，有问题的，忽略了电子的波动性，电子的单缝衍射条纹也应该与光子的衍射条纹类似，是多峰不是单峰。费曼这里想重点讨论的是经典粒子与微观量子的双缝衍射的差异，所以他并没有严格考虑量子的单缝行为，而是直接把经典粒子的粒子性单缝行为的缩小版按到了量子的单缝上，他更想说的是量子双缝的波动干涉，却忽略了量子在单缝就有波动性的衍射行为。
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FROM 180.164.5.*

但是不认同你说的混淆电子与光子的说法。对于这里讨论的单缝衍射与双缝干涉的波动性条纹，电子与光子有什么不同？

【 在 woshiqingwa 的大作中提到: 】
: 费曼使用了高斯型的半透明缝，得到的是高斯型结果。
: 对于一般情况来说，需要根据具体实验仪器结构来算，特别需要考虑缝是实际物质的还是电磁吸引的。
: 不过，无论哪种问题都和忽略波动性没关系，纯粹是因为他只找到了这个的解析结果。
: ...................
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修改:armeria FROM 221.222.21.*
FROM 221.222.21.*

光子的干涉条纹可以用麦克斯韦方程，其边界条件在典型波长下比较容易
定义，然后做简化算出来，最后退化成标准的菲涅尔积分。
电子的干涉需要解薛定谔方程，并且需要根据具体设备来设置势函数。最后
究竟退化成什么样子，并没有多少做成的结果。

说到底，麦克斯韦方程组是波动方程，薛定谔方程不是。

【 在 armeria (armeria) 的大作中提到: 】
: 但是不认同你说的混淆电子与光子的说法。对于这里讨论的单缝衍射与双缝干涉的波动性条纹，电子与光子有什么不同？
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FROM 180.164.5.*

图3-6那几个很难称为多峰分布，当然如果严格用他的积分法去算的话，在某些参数
条件下会出现多峰分布的，不过很显然基本没人算过，潘老板也不例外。（而且
那个计算还有一系列问题）

【 在 armeria (armeria) 的大作中提到: 】
: 费曼在《量子力学与路径积分》第三章里计算了锐边狭缝的衍射强度分布，就是多峰分布。
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FROM 180.164.5.*